2024反相积分运算电路实验报告

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一些不能再基础的模拟电路思考(17)   大家可能对积分器的作用不太了解。在另一个专栏里面稍微分析了一下反相积分器的一些特点,是关于电路参数级别的。但是积分器到底能够起一些什么样的作用,在哪里出现是陌生的。   仍然以理想反相积分器为例。
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2024反相积分运算电路实验报告反相积分器   其时域特征为:   
V_{out}=\int \frac{i(t)}{C}dt=\int \frac{V_{in}(t)}{RC}dt   频域特征为:   
\frac{V_{out}(s)}{V_{in}(s)}=\frac{1}{sRC}   时域特征能够清楚的看到一个积分符号,这就是积分器名字的由来。频域特征则是在有一个在原点的极点。   令s=0,可以发现理想积分器是在直流上有无穷大的增益。   我们看另外一个电路。
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2024反相积分运算电路实验报告另一种积分器   不难得到该电路的传递函数:   
\frac{V_{out}}{V_{in}}=-\frac{g_m}{sC}   这个式子有着和带运放架构的反相积分器非常类似的传递函数。时域表征为通过一个压控电流源向电容线性充电,而在频域也体现了一个无穷大的增益。   积分器带了什么,首先带来了一个大的增益。   实际上的电流源是不会有无穷大的阻抗的,这就注定了积分器不会有无穷大的增益。
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2024反相积分运算电路实验报告电流源带入了一个有限的输出阻抗   计入电流源的输出阻抗后,传递函数发生了变化:   
\frac{V_{out}}{V_{in}}=-\frac{g_mR}{1+sRC}=-\frac{g_m}{\frac{1}{R}+sC}   积分器发生了两大变化   1:直流增益变为了
g_mR   2:极点的位置也发生了变化,变为了
\frac{1}{RC}   这个往往被称为有损积分器,时域特征上,充电电流不再是线性的了而呈现一个一阶指数特性。   当
\frac{V_{out}}{R}=g_mV_{in} 时,电流就无法输入了。   既然理想积分器是不可以实现的,那么有损积分器是怎样保证积分器的特性的?   传递函数等于1时的频率,对于无损计分器而言,频率自然是
\frac{g_m}{C}   而对于有损计分器而言,高频时,电容的容抗已经远小于电阻值,可以忽略掉电阻,频率和无损计分器是一样的。   又回到这张图上来:
2024反相积分运算电路实验报告
2024反相积分运算电路实验报告无损计分器和有损计分器的幅频曲线   尽管有损计分器的增益是有限的,在频率大于带宽时是对无损计分器良好的近似。

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